小铅笔 & Jeff

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数学模型

瑞利 (Lord Rayleigh) 研究了弹性力学线性化方程的如下形式解答： \[ \begin{equation} \begin{split} u &= A e^{-by} exp[ik(x-ct)] \\ v &= B e^{-by} exp[ik(x-ct)] \\ w &= 0 \end{split} \end{equation} \]

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冯元桢的连续介质力学公理

冯元桢将经典物理学中的公理均视为连续介质力学的公理，尤其是牛顿第一和第二定律在连续介质力学中的应用。此外，冯元桢还给出了连续介质力学的三个附加公理：

公理一

连续介质在力的作用下仍然保持为连续介质 (A material continuum remains a continuum under the action of forces)。所以，在某一时刻相邻的两个致电在任何时刻都保持相邻。允许物体发生破裂，但断裂面必须被认为是新产生的外表面。在有生命的物体中，允许新的生长。

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日常困惑的 latex 符号集锦

\(\rm{A}\) \(\;\) \(\rm{B}\) \(\;\) \(\Gamma\) \(\;\) \(\Delta\) \(\;\) \(\rm{E}\) \(\;\) \(\rm Z\) \(\;\) \(\rm H\) \(\;\) \(\Theta\) \(\;\) \(\rm I\) \(\;\) \(\rm K\) \(\;\) \(\Lambda\) \(\;\) \(\rm M\) \(\;\) \(\rm N\) \(\;\) \(\Xi\) \(\;\) \(\rm O\) \(\;\) \(\Pi\) \(\;\) \(\rm P\) \(\;\) \(\Sigma\) \(\;\) \(\rm T\) \(\;\) \(\Upsilon\) \(\;\) \(\Phi\) \(\;\) \(\rm X\) \(\;\) \(\Psi\) \(\;\) \(\Omega\)

\(\alpha\) \(\;\) \(\beta\) \(\;\) \(\gamma\) \(\;\) \(\delta\) \(\;\) \(\epsilon\) \(\;\) \(\zeta\) \(\;\) \(\eta\) \(\;\) \(\theta\) \(\;\) \(\iota\) \(\;\) \(\kappa\) \(\;\) \(\lambda\) \(\;\) \(\mu\) \(\;\) \(\nu\) \(\;\) \(\xi\) \(\;\) \(\omicron\) \(\;\) \(\pi\) \(\;\) \(\rho\) \(\;\) \(\sigma\) \(\;\) \(\tau\) \(\;\) \(\upsilon\) \(\;\) \(\phi\) \(\;\) \(\chi\) \(\;\) \(\psi\) \(\;\) \(\omega\)

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Cauchy Strain

在小变形理论中，柯西应变定义为： \[ \varepsilon =\frac{1}{2} \left( U^T+ U\right)=\frac{1}{2} (u_{i,j}+u_{j,i}) \] 这是在学弹性力学时大家所熟知的应变写法。

弹性力学只关心与应力应变有关的形变（体积改变），而不考虑刚体转动。

小应变理论中的应变定义在连续介质力学中可以用变形梯度张量 \(\bf F\) 来表示

\[ \varepsilon_{ij} = \frac{1}{2} (u_{i,j} + u_{j,i})=\frac{1}{2} (F_{ij} + F_{ji}) - \delta_{ij} \]

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转自仿真科技论坛，点击进入原网址，作者师访

首先做一点说明，这里所说的子程序大致分为两类：一类是用户子程序，即可以被用户修改的、多以 User 或 u 开头的、可以在安装文件夹下找到（如下图所示）的、需要重新编译连接的 Fortran 子程序；另一类是一般的子程序，ANSYS 提供给用户方便 ansys 二次开发的，包括子程序（subroutine，无返回值，使用时需要 external 声明语句）和函数（Function，有返回值，使用时不需要 External 声明语句）。

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